Determina el radio de la trayectoria que describe una carga de 2 µC cuando ingresa perpendicular a un campo
magnético de 3 T, si la velocidad con la cual ingresa es de 4 x 10 3 m/s. (la masa de la carga es de 2,4 x 10 -10 kg).
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Respuesta dada por:
9
Partimos de los datos:
![q=2 \ [ \mu C]=2 \cdot 10^{-6} \ [C] \\ \\ B=3 \ [T] \\ \\ v=4 \cdot 10^{3} \ [m/s] \\ \\ m=2.4 \cdot 10^{-10} \ [Kg] q=2 \ [ \mu C]=2 \cdot 10^{-6} \ [C] \\ \\ B=3 \ [T] \\ \\ v=4 \cdot 10^{3} \ [m/s] \\ \\ m=2.4 \cdot 10^{-10} \ [Kg]](https://tex.z-dn.net/?f=q%3D2+%5C+%5B+%5Cmu+C%5D%3D2+%5Ccdot+10%5E%7B-6%7D+%5C+%5BC%5D++%5C%5C+%5C%5C+B%3D3+%5C+%5BT%5D++%5C%5C++%5C%5C+v%3D4+%5Ccdot+10%5E%7B3%7D++%5C+%5Bm%2Fs%5D+%5C%5C++%5C%5C+m%3D2.4+%5Ccdot+10%5E%7B-10%7D+%5C+%5BKg%5D+)
Y nos solicitan el radio de la trayectoria de la carga al moverse perpendicularmente al campo magnético. Recordemos que la fuerza magnética es directamente proporcional al producto vectorial entre la velocidad y el campo:
![\overrightarrow{F}=q( \overrightarrow{v} \times\overrightarrow{B}) \overrightarrow{F}=q( \overrightarrow{v} \times\overrightarrow{B})](https://tex.z-dn.net/?f=%5Coverrightarrow%7BF%7D%3Dq%28+%5Coverrightarrow%7Bv%7D+%5Ctimes%5Coverrightarrow%7BB%7D%29)
Si ambos vectores son perpendiculares, la expresión anterior se reduce a:
![F=qvB=(2 \cdot 10^{-6})(4 \cdot 10^{3})(3) \\ \\ F=0.024 \ [N] F=qvB=(2 \cdot 10^{-6})(4 \cdot 10^{3})(3) \\ \\ F=0.024 \ [N]](https://tex.z-dn.net/?f=F%3DqvB%3D%282+%5Ccdot+10%5E%7B-6%7D%29%284+%5Ccdot+10%5E%7B3%7D%29%283%29+%5C%5C++%5C%5C+F%3D0.024+%5C+%5BN%5D++)
Por otro lado, si la carga se mueve con movimiento circular uniforme tendremos una fuerza centrípeta apuntando al centro:
![\Sigma F=m a_{c} \Sigma F=m a_{c}](https://tex.z-dn.net/?f=+%5CSigma+F%3Dm+a_%7Bc%7D+)
La única fuerza que actúa en dicha línea de acción sería la fuerza magnética, por lo tanto en magnitud:
![F=m \dfrac{ v^{2} }{r} F=m \dfrac{ v^{2} }{r}](https://tex.z-dn.net/?f=+F%3Dm+%5Cdfrac%7B+v%5E%7B2%7D+%7D%7Br%7D++)
Se ha expresado la aceleración centrípeta en términos de la velocidad tangencial y el radio. Por último, despejamos para el radio:
![r=m \dfrac{ v^{2} }{F} =(2.4 \cdot 10^{-10}) \dfrac{(4 \cdot 10^{3} )^{2} }{(0.024)} \\ \\ \boxed{r=0.16 \ [m]} r=m \dfrac{ v^{2} }{F} =(2.4 \cdot 10^{-10}) \dfrac{(4 \cdot 10^{3} )^{2} }{(0.024)} \\ \\ \boxed{r=0.16 \ [m]}](https://tex.z-dn.net/?f=r%3Dm+%5Cdfrac%7B+v%5E%7B2%7D+%7D%7BF%7D+%3D%282.4+%5Ccdot+10%5E%7B-10%7D%29+%5Cdfrac%7B%284+%5Ccdot+10%5E%7B3%7D+%29%5E%7B2%7D+%7D%7B%280.024%29%7D+++%5C%5C++%5C%5C++%5Cboxed%7Br%3D0.16+%5C+%5Bm%5D%7D)
Y eso sería todo, te cuidas ;)
Y nos solicitan el radio de la trayectoria de la carga al moverse perpendicularmente al campo magnético. Recordemos que la fuerza magnética es directamente proporcional al producto vectorial entre la velocidad y el campo:
Si ambos vectores son perpendiculares, la expresión anterior se reduce a:
Por otro lado, si la carga se mueve con movimiento circular uniforme tendremos una fuerza centrípeta apuntando al centro:
La única fuerza que actúa en dicha línea de acción sería la fuerza magnética, por lo tanto en magnitud:
Se ha expresado la aceleración centrípeta en términos de la velocidad tangencial y el radio. Por último, despejamos para el radio:
Y eso sería todo, te cuidas ;)
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